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Hubbard模型中的零自旋磁序

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在半填充Hubbard模型中，所有格点i均满足?S???=?S???=?S???=0，表明系统无净自旋极化。这并非电子无自旋，而是自旋涨落强烈且空间平均抵消所致。该态对应反... 查看全部

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林濠乐湛　

在半满正方晶格中，量子蒙特卡洛模拟明确显示Hubbard模型的基态为反铁磁绝缘体，具有长程磁序。此时系统存在自旋简并，但任意微小外磁场即可打破该简并——数值计算中则通过初始自旋构型设定实现等效效果，从而诱导各格点产生非零的自旋极化，使每个格点的自旋期望值不为零。相比之下，六角晶格在强相互作用区域行为类似正方晶格，呈现反铁磁有序；但在弱相互作用下，体系处于顺磁金属或无能隙费米液体相，自旋期望值始终为零，不表现出静态磁序。对于三角晶格、Kagome晶格等几何阻挫较强的结构，目前尚无统一结论：部分参数区间可能形成非共线磁序，另一些情形下则可能稳定为无长程序的量子自旋液体，其低能激发呈现分数化特征，相关问题仍在深入探索之中。
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居然发生过v　

在某些计算方法中，若不主动破坏系统对称性，所得结果常为两个对称破缺态的叠加，宏观上仍表现为无磁性。因此，为准确获得破缺相，通常先引入微弱外部扰动（如空间反铁磁排列的磁场），促使系统自发产生非零磁矩；随后令该外场逐渐趋近于零，从而在保持对称性破缺特征的同时，得到物理上合理的零场极限结果。
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火龙2　

若进行的是自洽场计算，当前结果可能有误，因该方法要求序参量?S?不为零。对于阻挫系统，在绝对零度下所得结果，需考虑是否存在自旋液体等新奇量子基态。
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